資料語言: | 簡體中文 |
資料類別: | PDF文檔 |
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更新時間: | 2012-12-27 17:58:27 |
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基于Maxwell 方程組在坐標變換下的協變性,利用柱坐標變換以及開口諧振環周期排列而形成的超材料設計 了一個工作于10. 14 GHz 頻率下的隱形結構. 采用一種新型快速實驗方案測量微波信號強度. 實驗結果表明在外 圍增加了隱形結構之后,圓柱金屬的陰影和散射效應都被削弱,得到了預期的隱形效果. 該實驗系統降低了系統的 結構復雜性并縮短了實驗周期,為該領域的研究提供了一種新的簡單有效的實驗方案.
根據Maxwell 方程組在坐標變換下的協變 性[1],Leonhardt[2]和Pendry 等[3]提出了一種基于坐 標變換的電磁波隱形結構( cloaking structure) . 近年 來隨著超材料(metamaterial) 的研究進展[4—10],這種 基于超材料的隱形結構具有了實現的可能性. 2006 年,Pendry 等[11]首次在實驗室中實現了微波頻段內 超材料隱形結構. 最近,Leonhardt 和Nicolet 等[12,13] 又提出了基于對非歐幾里得空間進行坐標變換的 隱形結構理論,這一理論進一步拓展了該領域的發 展方向. 人們在理論上已經提出了很多隱形結構,并 且被計算機仿真所驗證[14—16],但在具體物理上實 現并進行測量的工作卻相對較少. 究其原因主要 有兩點:首先,隱形結構對電磁參數ε 和μ 的要求 往往比較苛刻,給具體物理實現帶來很多困難;其 次,目前的一般實驗方法是對整個場分布的測量, 然后再與計算機仿真結果作對比,該方法能很直 觀形象地給出電磁場的分布圖,但系統較復雜、實 驗周期較長.
根據Maxwell 方程組在坐標變換下的協變 性[1],Leonhardt[2]和Pendry 等[3]提出了一種基于坐 標變換的電磁波隱形結構( cloaking structure) . 近年 來隨著超材料(metamaterial) 的研究進展[4—10],這種 基于超材料的隱形結構具有了實現的可能性. 2006 年,Pendry 等[11]首次在實驗室中實現了微波頻段內 超材料隱形結構. 最近,Leonhardt 和Nicolet 等[12,13] 又提出了基于對非歐幾里得空間進行坐標變換的 隱形結構理論,這一理論進一步拓展了該領域的發 展方向. 人們在理論上已經提出了很多隱形結構,并 且被計算機仿真所驗證[14—16],但在具體物理上實 現并進行測量的工作卻相對較少. 究其原因主要 有兩點:首先,隱形結構對電磁參數ε 和μ 的要求 往往比較苛刻,給具體物理實現帶來很多困難;其 次,目前的一般實驗方法是對整個場分布的測量, 然后再與計算機仿真結果作對比,該方法能很直 觀形象地給出電磁場的分布圖,但系統較復雜、實 驗周期較長.
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