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《網(wǎng)絡(luò)綜合法得到的低通原型濾波器》
4．01緒論
本書(shū)以后的章節(jié)將要討論許多濾波器的設(shè)計(jì)方法，這些方法利用了本章中論述的集總元件低通原型濾波器。我們討論的大多數(shù)低通，高通，帶通和帶阻微波濾波器，它們的主要傳輸特性都來(lái)源于它們?cè)O(shè)計(jì)時(shí)使用的低通原型濾波器。這些低通原型濾波器的元件的值最初是用達(dá)林頓和其他人發(fā)明的網(wǎng)絡(luò)綜合法獲得的。但是，近來(lái)建立了更簡(jiǎn)明的方程，能方便的使用計(jì)算機(jī)程序來(lái)計(jì)算本書(shū)中各種類型的重要的低通原型濾波器的元件數(shù)值，而且，大量濾波器的設(shè)計(jì)已經(jīng)被制成表格。本書(shū)中的一些表格是從溫伯格的工作中得到的，其他則是斯坦福研究所根據(jù)本書(shū)的要求計(jì)算出來(lái)的。本書(shū)中沒(méi)有把包括對(duì)網(wǎng)絡(luò)綜合法正式的討論，因?yàn)樵谄渌胤揭呀?jīng)廣泛的討論了這些方法，而且為設(shè)計(jì)提供的表格使這些討論沒(méi)有必要。本章的主要目標(biāo)是弄清楚已制成表格的原型濾波器，時(shí)延網(wǎng)絡(luò)和阻抗匹配網(wǎng)絡(luò)的特性，以便使他們能被合理的應(yīng)用，來(lái)解決第一章中多種微波電路設(shè)計(jì)的問(wèn)題。
必須注意到，第六章中的階梯型傳輸器也可以作為第九章中討論的某些類型的微波濾波器的設(shè)計(jì)原型。
4．02濾波器設(shè)計(jì)的影像法和網(wǎng)絡(luò)綜合法的比較
正如第三章中所討論的，濾波器某個(gè)截面上的影像阻抗和衰減函數(shù)根據(jù)一個(gè)無(wú)數(shù)相同的濾波器連接在一起來(lái)定義。用一個(gè)有限的無(wú)損耗帶終端電阻的濾波器網(wǎng)絡(luò)會(huì)允許影像阻抗只在分散的頻率匹配，并且反射效應(yīng)會(huì)導(dǎo)致通帶的極大衰減，就像阻帶邊緣的失真一樣。
在3。08節(jié)中，已經(jīng)討論了設(shè)計(jì)終端部分來(lái)降低這些反射效應(yīng)的原理。但是這些方法在用影像法進(jìn)行濾波器設(shè)計(jì)時(shí)只能有限的降低反射的大小，它們不能準(zhǔn)確的給出通呆內(nèi)反射損失的峰值。因此，雖然影像法概念簡(jiǎn)單，但是當(dāng)要求準(zhǔn)確的設(shè)計(jì)，包括較低的通帶反射損失和準(zhǔn)確的帶邊定義時(shí)，需要很多的分割嘗試或知道怎樣。
濾波器設(shè)計(jì)的網(wǎng)絡(luò)綜合法一般開(kāi)始于指定一個(gè)傳輸函數(shù)（就像公式2。10－6傳輸系數(shù)t），作為綜合頻率p的一個(gè)函數(shù)。根據(jù)傳輸函數(shù)，電路的輸入阻抗是p的一個(gè)函數(shù)。然后，由多種連續(xù)的部分或獨(dú)立的部分的擴(kuò)展過(guò)程，輸入阻抗發(fā)展為給出電路的元件值。通過(guò)這些過(guò)程得到的電路的傳輸系數(shù)與開(kāi)始指定的相同，所有的推測(cè)工作和分割嘗試被消除。影像概念從沒(méi)有這些過(guò)程，并且終端的影響已經(jīng)被考慮在傳輸函數(shù)的最初指定中。
一般來(lái)說(shuō)，用影像法設(shè)計(jì)的低通濾波器和網(wǎng)絡(luò)綜合法設(shè)計(jì)的相同功能的濾波器是非常相似的。但是，用網(wǎng)絡(luò)綜合法設(shè)計(jì)出來(lái)的濾波器在制定的響應(yīng)時(shí)，元件值略有不同。
在接下來(lái)的部分中討論的切比雪夫和最平坦轉(zhuǎn)移函數(shù)經(jīng)常被指定作為濾波器應(yīng)用。對(duì)于元件數(shù)值在4.05節(jié)中的表格中列出的濾波器，將在4。03節(jié)中精確的推論它們產(chǎn)生的響應(yīng)。而起，將包括從低通集總元件原型近似值出發(fā)設(shè)計(jì)微波濾波器。然而，這種近似一般來(lái)說(shuō)在相當(dāng)大的頻率范圍內(nèi)都非常好，這種原型的使用取決于微波濾波器的參數(shù)，它消除了經(jīng)典影像法內(nèi)在的推測(cè)工作。
4．03最平坦和切比雪夫的衰減特性
圖4。03－1顯示了一個(gè)典型的最平坦低通濾波器的衰減特性。頻率 處被定義為通帶邊緣，衰減為 。這個(gè)特性的數(shù)學(xué)表達(dá)為公式（4。03－1）其中公式（4。03－2）圖4。03－1中的響應(yīng)能用4。04和4。05節(jié)中所討論的低通濾波器電路實(shí)現(xiàn)，公式（4。03－1）中的參數(shù)n相當(dāng)于電路中要求的電抗元件的數(shù)目。這種衰減特性得到“最平坦”之名是由于在公式（4。03－1）中方括號(hào)內(nèi)的量在 ＝0時(shí)有（2n－1）個(gè)零點(diǎn)。
在大多數(shù)情況下，最平坦低通濾波器的 北定義為3分貝帶邊點(diǎn)。圖4。03－2顯示了 ，n＝1～15的最平坦濾波器的阻帶衰減特性圖。注意，為了方便，圖中數(shù) 作為橫坐標(biāo)。在 上加上絕對(duì)值符號(hào)，這是因?yàn)樵诤竺嬗懻搹牡屯ㄗ儞Q為帶通或帶阻時(shí)，可能會(huì)遇上 的值為負(fù)的情況，這時(shí)的衰減與 的值為正時(shí)相同。
另一種用的衰減特性是從圖4。03－3所示的切比雪夫或“等波紋”特性。在這種情況下， 還是通帶內(nèi)的最大分貝衰減， 是等波紋帶邊頻率。圖4。03－3所示的衰減特性可用數(shù)學(xué)表達(dá)為公式（4。03－3）和公式(4.03-4) 其中公式(4.03-5)。
這種特性也可以用4。04節(jié)和4。05節(jié)中所描述的濾波器結(jié)構(gòu)實(shí)現(xiàn)，公式(4.03-3)和公式(4.03-4)中的參數(shù)n也是電路中電抗元件數(shù)目。如果n為偶數(shù)，則低通切比雪夫響應(yīng)有n/2個(gè)頻率處 ＝0，如果n為奇數(shù)，則有（n＋1）/2個(gè)頻率。圖4。03－4到圖4。03－10 顯示了 ＝0。01，0。10，0。20，0。50，1。00，2。00和3。00分貝通帶波紋時(shí)切比雪夫的阻帶衰減特性，橫坐標(biāo)還是 。
將圖4。03－2中的最平坦衰減特性與圖4。03－4到圖4。03－10中的切比雪夫特性相比較是有趣味的。對(duì)于給定的通帶衰減 和電抗元件數(shù)目n，切比雪夫?yàn)V波器的阻帶衰減斜率陡很多。例如，圖4。03－2中的最平坦衰減特性與圖4。03－10中的切比雪夫衰減特性都是 ＝3分貝，若n＝15，則最平坦原型當(dāng) ＝1。7 時(shí)， 達(dá)到70分貝；對(duì)于切比雪夫原型，當(dāng) ＝1。18 時(shí)， 達(dá)到70分貝。與其它特性相比，切比雪夫響應(yīng)經(jīng)常作為首選，因?yàn)樗倪x擇性好。但是，如果濾波器的電抗元件有較明顯的損耗，任何一種通帶響應(yīng)的形狀，會(huì)與無(wú)損耗時(shí)不同，并且這種影響對(duì)切比雪夫?yàn)V波器特別大。這些問(wèn)題將在4。13節(jié)中討論。與切比雪夫?yàn)V波器相比，最平坦濾波器被認(rèn)為具有更小的延遲失真。但是，正如4。08節(jié)中所討論的，這不一定正確，這取決于 的大小。
圖4。03－1和圖4。03－3中的最平坦和切比雪夫響應(yīng)并不是這一類型中唯一可能的響應(yīng)，例如，4。09節(jié)和4。10節(jié)中所討論的阻抗匹配網(wǎng)絡(luò)的切比雪夫響應(yīng)的形狀相似，但是在波紋的底部 不會(huì)為0。有時(shí)，設(shè)計(jì)切比雪夫?yàn)V波器使它不僅在通帶有等波紋響應(yīng)，而且在阻帶內(nèi)一個(gè)特定的衰減水平上有一個(gè)“等波紋”近似。雖然這些濾波器可以用在低頻，但是很難精確的設(shè)計(jì)微波頻率上的應(yīng)用。在7。03節(jié)中將討論這種微波濾波器的一種可能的例外。
4．04低通濾波器參數(shù)的定義
本章中討論的低通原型濾波器的元件值 的定義如圖4。04－1所示。（a）顯示了原型濾波器的一種可能的形式，它的對(duì)偶形式在(b)中顯示。它們兩個(gè)給出了相同的響應(yīng)，因此兩個(gè)都可以使用。因?yàn)檫@個(gè)網(wǎng)絡(luò)是可逆的，所以左邊的電阻和右邊的電阻都可以定義為信號(hào)源的內(nèi)阻。應(yīng)該注意到圖4。04－1中有下列的約定：公式（4。04－1）
使用這些約定的原因是因?yàn)楫?dāng)使用一個(gè)給定的電路或它的對(duì)偶電路時(shí)，它們會(huì)導(dǎo)出相同形式的方程。除了電路元件值 外，還將使用一個(gè)附加的原型參數(shù) 。參數(shù) 是通帶邊緣的頻率，它在這里所討論的最平坦濾波器和切比雪夫?yàn)V波器類型中的定義見(jiàn)圖4。03－1和圖4。07節(jié)中討論了它在最平坦時(shí)延濾波器中的定義。
本章中討論的原型濾波器的元件數(shù)值都?xì)w一花，使 ＝1， ＝1。使用下列電路元件的變換公式，這些原型可以很容易的變換為其他的阻抗水平和頻率標(biāo)度。對(duì)于電阻和電導(dǎo)，公式（4。04－2）對(duì)于電感，公式（4。04－3）對(duì)于電容，公式（4。04－4）
在這些公式中，帶撇的量是歸一化原型的，不帶撇的量是響應(yīng)的變換電路的。正如在前面的討論中所指出的，對(duì)本章的歸一化原型來(lái)說(shuō)， ＝ =1或 ＝ ＝1。
舉一個(gè)例子來(lái)說(shuō)明怎樣實(shí)現(xiàn)這種變換，假設(shè)我們有一個(gè)低通原型，它的 ＝1。000歐姆， =0.8430法拉， =0.6220亨利， ＝1。3554姆歐。這些是0。1分貝波紋切比雪夫?yàn)V波器的元件值，它的等波紋帶邊頻率 ＝1【見(jiàn)表4。05－2（a）中0。1分貝波紋和n＝2時(shí)的情況】。假定要求把這個(gè)原型變換為 =50歐姆，等波紋帶邊頻率 ＝1000兆赫，那么（ ）=50,( )=1/( 。然后，根據(jù)公式（4。04－2）到（4。04-4）, = 50歐姆, 法拉， 亨利， 姆歐。
4．05雙終端最平坦和切比雪夫原型濾波器
對(duì)于雙端都是電阻的最平坦濾波器，響應(yīng)如圖4。03－1， ＝3分貝， ＝1， ＝1，其元件數(shù)值可用下面的公式來(lái)計(jì)算：
公式（4。05－1）
表4。05－1（a）中給出了這種濾波器的電抗元件數(shù)n＝1到10時(shí)的元件值，表4。05－1（b）中給出了這種濾波器的電抗元件數(shù)n＝11到15時(shí)的元件值。
對(duì)于兩端都是電阻的切比雪夫?yàn)V波器，相應(yīng)如圖4。03－3，通帶波紋 分貝， ＝1， ＝1，其元件數(shù)值可用下面的公式來(lái)計(jì)算：
公式（4。05－2）
然后計(jì)算：公式
表表4。05－2（a）中給出這種濾波器的電抗元件數(shù)n＝1到10時(shí)的元件值，表4。05－2（b）中給出了這種濾波器的電抗元件數(shù)n＝11到15時(shí)的元件值。
應(yīng)該注意的是這節(jié)中討論的所有濾波器原型當(dāng)n為奇數(shù)時(shí)是對(duì)稱的。如果n為偶數(shù)，他們具有2。11節(jié)和3。07節(jié)中所提到的反對(duì)稱性。在這種情況下，通過(guò)一個(gè)正實(shí)常數(shù) ，可以把網(wǎng)絡(luò)的一半與網(wǎng)絡(luò)的另一半對(duì)應(yīng)起來(lái)， 可被定義為：公式（4。05－3）
這里的 和 是濾波器終端的電阻。如果 是濾波器梯形網(wǎng)絡(luò)一個(gè)分支的阻抗，那么
公式（4。04－4）
其中 是濾波器另一端分支的阻。根據(jù)公式（4。05－4），可以看到濾波器一段的電感感抗與另一端的電容相關(guān)，
公式（4。04－5）
還有，
公式（4。05－6）
因此，如果濾波器是反對(duì)稱的，就可以從其中一半元件值求得另一半元件值（就像對(duì)稱的濾波器那樣）。
在圖4。04－1中的雙終端最平坦和切比雪夫?yàn)V波器中，可以發(fā)現(xiàn)上面所討論的對(duì)稱和反對(duì)稱特性，設(shè)計(jì)濾波器使它在通帶內(nèi)有一個(gè)或多個(gè)頻率處 ＝0，如圖4。03－1和圖4。03－3中所示。在4。06節(jié)，4。09節(jié)，和4。10節(jié)中所討論的最平坦和切比雪夫?yàn)V波器沒(méi)有這種特性。在4。07 節(jié)中所討論的最平坦時(shí)延濾波器，雖然在 ＝0處 ＝0，但是它不是對(duì)稱或反對(duì)稱的。
有些較少的情況下可能要求設(shè)計(jì)時(shí)n大于15。在這些情況下可以增大n＝14或n＝15的設(shè)計(jì)，重復(fù)濾波器的兩個(gè)中間元件得到很好的近似設(shè)計(jì)。這樣，假定希望設(shè)計(jì)n＝18，可以增大n＝14的設(shè)計(jì)得到n＝18的設(shè)計(jì)，把電路在元件 之后斷開(kāi)，將原件 和 重復(fù)兩次，然后再和元件 以及其他元件相連。這樣，用帶撇的 表示n＝18濾波器的元件數(shù)值，用不帶撇的 表示n＝14濾波器的元件數(shù)值，則n＝1有下列的元件數(shù)值：
當(dāng)然，這是一種近似方法，但是它的根是：對(duì)于給定的切比雪夫波紋，如果n在10左右或更大，則當(dāng)n改變時(shí)，涉及元件的值變化非常小。這一點(diǎn)可以很容易看出，只要比較表4。05－2（b）中左邊各爛中不同n值對(duì)應(yīng)的元件數(shù)值。
4．01緒論
本書(shū)以后的章節(jié)將要討論許多濾波器的設(shè)計(jì)方法，這些方法利用了本章中論述的集總元件低通原型濾波器。我們討論的大多數(shù)低通，高通，帶通和帶阻微波濾波器，它們的主要傳輸特性都來(lái)源于它們?cè)O(shè)計(jì)時(shí)使用的低通原型濾波器。這些低通原型濾波器的元件的值最初是用達(dá)林頓和其他人發(fā)明的網(wǎng)絡(luò)綜合法獲得的。但是，近來(lái)建立了更簡(jiǎn)明的方程，能方便的使用計(jì)算機(jī)程序來(lái)計(jì)算本書(shū)中各種類型的重要的低通原型濾波器的元件數(shù)值，而且，大量濾波器的設(shè)計(jì)已經(jīng)被制成表格。本書(shū)中的一些表格是從溫伯格的工作中得到的，其他則是斯坦福研究所根據(jù)本書(shū)的要求計(jì)算出來(lái)的。本書(shū)中沒(méi)有把包括對(duì)網(wǎng)絡(luò)綜合法正式的討論，因?yàn)樵谄渌胤揭呀?jīng)廣泛的討論了這些方法，而且為設(shè)計(jì)提供的表格使這些討論沒(méi)有必要。本章的主要目標(biāo)是弄清楚已制成表格的原型濾波器，時(shí)延網(wǎng)絡(luò)和阻抗匹配網(wǎng)絡(luò)的特性，以便使他們能被合理的應(yīng)用，來(lái)解決第一章中多種微波電路設(shè)計(jì)的問(wèn)題。
必須注意到，第六章中的階梯型傳輸器也可以作為第九章中討論的某些類型的微波濾波器的設(shè)計(jì)原型。
4．02濾波器設(shè)計(jì)的影像法和網(wǎng)絡(luò)綜合法的比較
正如第三章中所討論的，濾波器某個(gè)截面上的影像阻抗和衰減函數(shù)根據(jù)一個(gè)無(wú)數(shù)相同的濾波器連接在一起來(lái)定義。用一個(gè)有限的無(wú)損耗帶終端電阻的濾波器網(wǎng)絡(luò)會(huì)允許影像阻抗只在分散的頻率匹配，并且反射效應(yīng)會(huì)導(dǎo)致通帶的極大衰減，就像阻帶邊緣的失真一樣。
在3。08節(jié)中，已經(jīng)討論了設(shè)計(jì)終端部分來(lái)降低這些反射效應(yīng)的原理。但是這些方法在用影像法進(jìn)行濾波器設(shè)計(jì)時(shí)只能有限的降低反射的大小，它們不能準(zhǔn)確的給出通呆內(nèi)反射損失的峰值。因此，雖然影像法概念簡(jiǎn)單，但是當(dāng)要求準(zhǔn)確的設(shè)計(jì)，包括較低的通帶反射損失和準(zhǔn)確的帶邊定義時(shí)，需要很多的分割嘗試或知道怎樣。
濾波器設(shè)計(jì)的網(wǎng)絡(luò)綜合法一般開(kāi)始于指定一個(gè)傳輸函數(shù)（就像公式2。10－6傳輸系數(shù)t），作為綜合頻率p的一個(gè)函數(shù)。根據(jù)傳輸函數(shù)，電路的輸入阻抗是p的一個(gè)函數(shù)。然后，由多種連續(xù)的部分或獨(dú)立的部分的擴(kuò)展過(guò)程，輸入阻抗發(fā)展為給出電路的元件值。通過(guò)這些過(guò)程得到的電路的傳輸系數(shù)與開(kāi)始指定的相同，所有的推測(cè)工作和分割嘗試被消除。影像概念從沒(méi)有這些過(guò)程，并且終端的影響已經(jīng)被考慮在傳輸函數(shù)的最初指定中。
一般來(lái)說(shuō)，用影像法設(shè)計(jì)的低通濾波器和網(wǎng)絡(luò)綜合法設(shè)計(jì)的相同功能的濾波器是非常相似的。但是，用網(wǎng)絡(luò)綜合法設(shè)計(jì)出來(lái)的濾波器在制定的響應(yīng)時(shí)，元件值略有不同。
在接下來(lái)的部分中討論的切比雪夫和最平坦轉(zhuǎn)移函數(shù)經(jīng)常被指定作為濾波器應(yīng)用。對(duì)于元件數(shù)值在4.05節(jié)中的表格中列出的濾波器，將在4。03節(jié)中精確的推論它們產(chǎn)生的響應(yīng)。而起，將包括從低通集總元件原型近似值出發(fā)設(shè)計(jì)微波濾波器。然而，這種近似一般來(lái)說(shuō)在相當(dāng)大的頻率范圍內(nèi)都非常好，這種原型的使用取決于微波濾波器的參數(shù)，它消除了經(jīng)典影像法內(nèi)在的推測(cè)工作。
4．03最平坦和切比雪夫的衰減特性
圖4。03－1顯示了一個(gè)典型的最平坦低通濾波器的衰減特性。頻率 處被定義為通帶邊緣，衰減為 。這個(gè)特性的數(shù)學(xué)表達(dá)為公式（4。03－1）其中公式（4。03－2）圖4。03－1中的響應(yīng)能用4。04和4。05節(jié)中所討論的低通濾波器電路實(shí)現(xiàn)，公式（4。03－1）中的參數(shù)n相當(dāng)于電路中要求的電抗元件的數(shù)目。這種衰減特性得到“最平坦”之名是由于在公式（4。03－1）中方括號(hào)內(nèi)的量在 ＝0時(shí)有（2n－1）個(gè)零點(diǎn)。
在大多數(shù)情況下，最平坦低通濾波器的 北定義為3分貝帶邊點(diǎn)。圖4。03－2顯示了 ，n＝1～15的最平坦濾波器的阻帶衰減特性圖。注意，為了方便，圖中數(shù) 作為橫坐標(biāo)。在 上加上絕對(duì)值符號(hào)，這是因?yàn)樵诤竺嬗懻搹牡屯ㄗ儞Q為帶通或帶阻時(shí)，可能會(huì)遇上 的值為負(fù)的情況，這時(shí)的衰減與 的值為正時(shí)相同。
另一種用的衰減特性是從圖4。03－3所示的切比雪夫或“等波紋”特性。在這種情況下， 還是通帶內(nèi)的最大分貝衰減， 是等波紋帶邊頻率。圖4。03－3所示的衰減特性可用數(shù)學(xué)表達(dá)為公式（4。03－3）和公式(4.03-4) 其中公式(4.03-5)。
這種特性也可以用4。04節(jié)和4。05節(jié)中所描述的濾波器結(jié)構(gòu)實(shí)現(xiàn)，公式(4.03-3)和公式(4.03-4)中的參數(shù)n也是電路中電抗元件數(shù)目。如果n為偶數(shù)，則低通切比雪夫響應(yīng)有n/2個(gè)頻率處 ＝0，如果n為奇數(shù)，則有（n＋1）/2個(gè)頻率。圖4。03－4到圖4。03－10 顯示了 ＝0。01，0。10，0。20，0。50，1。00，2。00和3。00分貝通帶波紋時(shí)切比雪夫的阻帶衰減特性，橫坐標(biāo)還是 。
將圖4。03－2中的最平坦衰減特性與圖4。03－4到圖4。03－10中的切比雪夫特性相比較是有趣味的。對(duì)于給定的通帶衰減 和電抗元件數(shù)目n，切比雪夫?yàn)V波器的阻帶衰減斜率陡很多。例如，圖4。03－2中的最平坦衰減特性與圖4。03－10中的切比雪夫衰減特性都是 ＝3分貝，若n＝15，則最平坦原型當(dāng) ＝1。7 時(shí)， 達(dá)到70分貝；對(duì)于切比雪夫原型，當(dāng) ＝1。18 時(shí)， 達(dá)到70分貝。與其它特性相比，切比雪夫響應(yīng)經(jīng)常作為首選，因?yàn)樗倪x擇性好。但是，如果濾波器的電抗元件有較明顯的損耗，任何一種通帶響應(yīng)的形狀，會(huì)與無(wú)損耗時(shí)不同，并且這種影響對(duì)切比雪夫?yàn)V波器特別大。這些問(wèn)題將在4。13節(jié)中討論。與切比雪夫?yàn)V波器相比，最平坦濾波器被認(rèn)為具有更小的延遲失真。但是，正如4。08節(jié)中所討論的，這不一定正確，這取決于 的大小。
圖4。03－1和圖4。03－3中的最平坦和切比雪夫響應(yīng)并不是這一類型中唯一可能的響應(yīng)，例如，4。09節(jié)和4。10節(jié)中所討論的阻抗匹配網(wǎng)絡(luò)的切比雪夫響應(yīng)的形狀相似，但是在波紋的底部 不會(huì)為0。有時(shí)，設(shè)計(jì)切比雪夫?yàn)V波器使它不僅在通帶有等波紋響應(yīng)，而且在阻帶內(nèi)一個(gè)特定的衰減水平上有一個(gè)“等波紋”近似。雖然這些濾波器可以用在低頻，但是很難精確的設(shè)計(jì)微波頻率上的應(yīng)用。在7。03節(jié)中將討論這種微波濾波器的一種可能的例外。
4．04低通濾波器參數(shù)的定義
本章中討論的低通原型濾波器的元件值 的定義如圖4。04－1所示。（a）顯示了原型濾波器的一種可能的形式，它的對(duì)偶形式在(b)中顯示。它們兩個(gè)給出了相同的響應(yīng)，因此兩個(gè)都可以使用。因?yàn)檫@個(gè)網(wǎng)絡(luò)是可逆的，所以左邊的電阻和右邊的電阻都可以定義為信號(hào)源的內(nèi)阻。應(yīng)該注意到圖4。04－1中有下列的約定：公式（4。04－1）
使用這些約定的原因是因?yàn)楫?dāng)使用一個(gè)給定的電路或它的對(duì)偶電路時(shí)，它們會(huì)導(dǎo)出相同形式的方程。除了電路元件值 外，還將使用一個(gè)附加的原型參數(shù) 。參數(shù) 是通帶邊緣的頻率，它在這里所討論的最平坦濾波器和切比雪夫?yàn)V波器類型中的定義見(jiàn)圖4。03－1和圖4。07節(jié)中討論了它在最平坦時(shí)延濾波器中的定義。
本章中討論的原型濾波器的元件數(shù)值都?xì)w一花，使 ＝1， ＝1。使用下列電路元件的變換公式，這些原型可以很容易的變換為其他的阻抗水平和頻率標(biāo)度。對(duì)于電阻和電導(dǎo)，公式（4。04－2）對(duì)于電感，公式（4。04－3）對(duì)于電容，公式（4。04－4）
在這些公式中，帶撇的量是歸一化原型的，不帶撇的量是響應(yīng)的變換電路的。正如在前面的討論中所指出的，對(duì)本章的歸一化原型來(lái)說(shuō)， ＝ =1或 ＝ ＝1。
舉一個(gè)例子來(lái)說(shuō)明怎樣實(shí)現(xiàn)這種變換，假設(shè)我們有一個(gè)低通原型，它的 ＝1。000歐姆， =0.8430法拉， =0.6220亨利， ＝1。3554姆歐。這些是0。1分貝波紋切比雪夫?yàn)V波器的元件值，它的等波紋帶邊頻率 ＝1【見(jiàn)表4。05－2（a）中0。1分貝波紋和n＝2時(shí)的情況】。假定要求把這個(gè)原型變換為 =50歐姆，等波紋帶邊頻率 ＝1000兆赫，那么（ ）=50,( )=1/( 。然后，根據(jù)公式（4。04－2）到（4。04-4）, = 50歐姆, 法拉， 亨利， 姆歐。
4．05雙終端最平坦和切比雪夫原型濾波器
對(duì)于雙端都是電阻的最平坦濾波器，響應(yīng)如圖4。03－1， ＝3分貝， ＝1， ＝1，其元件數(shù)值可用下面的公式來(lái)計(jì)算：
公式（4。05－1）
表4。05－1（a）中給出了這種濾波器的電抗元件數(shù)n＝1到10時(shí)的元件值，表4。05－1（b）中給出了這種濾波器的電抗元件數(shù)n＝11到15時(shí)的元件值。
對(duì)于兩端都是電阻的切比雪夫?yàn)V波器，相應(yīng)如圖4。03－3，通帶波紋 分貝， ＝1， ＝1，其元件數(shù)值可用下面的公式來(lái)計(jì)算：
公式（4。05－2）
然后計(jì)算：公式
表表4。05－2（a）中給出這種濾波器的電抗元件數(shù)n＝1到10時(shí)的元件值，表4。05－2（b）中給出了這種濾波器的電抗元件數(shù)n＝11到15時(shí)的元件值。
應(yīng)該注意的是這節(jié)中討論的所有濾波器原型當(dāng)n為奇數(shù)時(shí)是對(duì)稱的。如果n為偶數(shù)，他們具有2。11節(jié)和3。07節(jié)中所提到的反對(duì)稱性。在這種情況下，通過(guò)一個(gè)正實(shí)常數(shù) ，可以把網(wǎng)絡(luò)的一半與網(wǎng)絡(luò)的另一半對(duì)應(yīng)起來(lái)， 可被定義為：公式（4。05－3）
這里的 和 是濾波器終端的電阻。如果 是濾波器梯形網(wǎng)絡(luò)一個(gè)分支的阻抗，那么
公式（4。04－4）
其中 是濾波器另一端分支的阻。根據(jù)公式（4。05－4），可以看到濾波器一段的電感感抗與另一端的電容相關(guān)，
公式（4。04－5）
還有，
公式（4。05－6）
因此，如果濾波器是反對(duì)稱的，就可以從其中一半元件值求得另一半元件值（就像對(duì)稱的濾波器那樣）。
在圖4。04－1中的雙終端最平坦和切比雪夫?yàn)V波器中，可以發(fā)現(xiàn)上面所討論的對(duì)稱和反對(duì)稱特性，設(shè)計(jì)濾波器使它在通帶內(nèi)有一個(gè)或多個(gè)頻率處 ＝0，如圖4。03－1和圖4。03－3中所示。在4。06節(jié)，4。09節(jié)，和4。10節(jié)中所討論的最平坦和切比雪夫?yàn)V波器沒(méi)有這種特性。在4。07 節(jié)中所討論的最平坦時(shí)延濾波器，雖然在 ＝0處 ＝0，但是它不是對(duì)稱或反對(duì)稱的。
有些較少的情況下可能要求設(shè)計(jì)時(shí)n大于15。在這些情況下可以增大n＝14或n＝15的設(shè)計(jì)，重復(fù)濾波器的兩個(gè)中間元件得到很好的近似設(shè)計(jì)。這樣，假定希望設(shè)計(jì)n＝18，可以增大n＝14的設(shè)計(jì)得到n＝18的設(shè)計(jì)，把電路在元件 之后斷開(kāi)，將原件 和 重復(fù)兩次，然后再和元件 以及其他元件相連。這樣，用帶撇的 表示n＝18濾波器的元件數(shù)值，用不帶撇的 表示n＝14濾波器的元件數(shù)值，則n＝1有下列的元件數(shù)值：
當(dāng)然，這是一種近似方法，但是它的根是：對(duì)于給定的切比雪夫波紋，如果n在10左右或更大，則當(dāng)n改變時(shí)，涉及元件的值變化非常小。這一點(diǎn)可以很容易看出，只要比較表4。05－2（b）中左邊各爛中不同n值對(duì)應(yīng)的元件數(shù)值。
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